figure 7b toont de evolutie van de gemiddelde dikte (kleine dimensie) en diameter (grote dimensie) van de 8-fase precipiteert bij 700 ◦C als een functie van de tijd. De dikte en diameter tonen een vergelijkbare trend aan, met een eerste snelle toename gevolgd door een geleidelijke toename. Tegen het einde van de warmtebehandeling zijn de gemiddelde dikte en diameter 34 ± 2nm en 154 ± 7nm, respectievelijk. Deze waarden zijn aanzienlijk kleiner dan de waarden die van AM in625 zijn verworvenna 10 uur bij 870 ◦C, waare De gemiddelde dikte en diameter zijn 52 ± 5nm en 961 ± 94nm, respectievelijk [21], wederom wijzen op aanzienlijk langzamereneerslagkinetiek bij 700 ◦C. In het kader van de typische resterende stresswarmtebehandeling,na een-hour-warmtebehandeling bij 870 ◦c, zijn de gemiddelde dikte en diameter 45 ± 4nm en 424 ± 40nm, respectievelijk [21]; Na een hittebehandeling van twee-Hoor bij 800 ◦C, de gemiddelde dikte en diameter, afhankelijk van de bouwconditie, bereik tussen 61nm tot 77nm en 416nm tot 634nm, respectievelijk [24]. Met andere woorden, een warmtebehandeling van de spanningsverlichting bij 700 ◦c, zolang 10 uur resulteert in 8 fase precipiteert aanzienlijk kleiner dan die ontwikkeld tijdens de typische resterende stress-warmtebehandeling van AM 625.

. NIT is de moeite waard om op te merken dat de continue groering van de Δ-fasecipitaten die bij 870 ◦C worden waargenomen,niet duidelijk was bij 700 ◦C, die stabiliteit suggereerden tegen significante groering bij 700 ◦C, die mogelijk is door de stabilisatie van de elastische energie van de stam veld omgeven door de precipitaten [49]. Deze beperkte groei van de 8-fasecipitaten tijdens de lange warmtebehandeling bij 700 ◦C is significant omdat de overwoekerde Δ-fase leidt tot verminderde fractuurstam [50]. Bovendien toont een recente evaluatie dat directe veroudering bij 700 ° C gedurende 24 uur ook leidt tot de hoogste gerapporteerde uts (1222 MPa) en oplevertsterkte (1012 MPa) voor AM IN625, wat suggereert dat de vorming van kleinere precipitaten dient om het mechanisch te verbeteren Sterkte [51].

 In vergelijking met eerder gemelde kinetiek bij 800 ◦C en 870 ◦C, observeerden we een aanzienlijk langzamereneerslag van de 8-fase precipitaten bij 700 ◦C in Am In625 . Om onze opmerkingen te rationaliseren, gebruikten we thermodynamische berekeningen om deneerslagkinetiek te begrijpen.  

existing-interface helpt bij het verminderen van de oppervlakte-energiebarrière van denucleatie [52]. Tijdens de verwerking is de CompressionTension Restspanningscycli geïnduceerd door de gelokaliseerde, extreme verwarming en koelomstandigheden een heterogene verdeling van lokale dislocatiedichtheden [53]. Consistent met eerder werk [33], hebben we aangenomen dat de dislocatiedichtheid ≈5 × 1011 m-2 is. Deze dislocatiedichtheid komt overeen met een dichtheid van ≈1021 m-3 van denucleatiesplaats. Voor de precipitatie-simulatie beschouwden we A, γ 00, MC-carbide, μ, en σ precipiteert, waarbij de matrixfase γ is. We hebben aangenomen dat de griffaciale energieën 20 MJM2, 55 MJ-m2, 60 MJ/M2, 200 MJ/m2 en 200 MJ/M2, γ/Δ, γ/MC, γ/μ, zijn, en γ/σ interfaces respectievelijk. Meer informatie over de simulatie is te vinden elsewer//101; [33]./&#AS Een resultaat van de microsegregatie, de samenstelling tussen denaburige interdendritische regio's isniet uniform. Vorige SEM-metingen hebben aangetoond dat de secundaire dendritische armafstand van de AS

PRISMA-voorspellingen met denominale samenstelling. Omdat we een bolvormige vorm aannemen voor de precipitaten in de simulatie, bekeerden we de waargenomen bloedplaatjesgrootte omgezet in een straal van het gyratie (RG) voor directe vergelijking volgens RG2R2-2-D2=12, waar/+101; R en D vertegenwoordigt één/half van de diameter en de dikte zoals gerapporteerd in respectievelijk figuur 7b. Figuur 8A laat zien dat de model&Predius en de effectieve gemeten RG een vergelijkbare kinetische trend volgen met de gesimuleerde straal iets kleiner dan de experimentele waarde, zoals weerspiegeld door de RG. Wanneer we de precipitatiereactie simuleren met een samenstelling die is aangepast aan de verrijkte interdendritische regio, voorspellen onze simulaties iets grotere precipitaten met een vergelijkbare kinetische tijdschaal. Derhalve wordt een gewogen gemiddelde van de gesimuleerdeneerslag stralen geassocieerd met de interdendritische gebieden en dendrieten verwacht dat dichter bij de experimentele waarden. Figuur 8b toont de gesimuleerde tijd#dependent volumefractie en de experimentele volumefractie, verkregen volgens een protocol reeds hebben, een soortgelijke trend behalve dat de experimentele waarde kleiner is met een factor ≈5. Deze discrepantie is vergelijkbaar met verworven bij 800 ◦C en 870 ◦C eerder gerapporteerde resultaten. Verschillende factoren kunnen bijdragen aan het kwantitatieve verschil, inclusief overgenomen sferische geometrie van deneerslagen, dislocatie dichtheid en temperatuur-dependence van de grensvlakenergie. Niettegenstaande deze reserves, de resultatennog steeds een goede overeenkomst tussen simulaties en experimenten gezien bij benadering aard van de simulaties.---

figure 8 (a) een vergelijking tussen de berekende (gesimuleerde) radius en experimentele gemiddelde traagheidsstraal van het δ fase precipitaten 700 ◦C als functie van de tijd uitgloeien. Hier, veronderstelden dat we een bolvormige morfologie van deneerslag voor de simulatie. Dienovereenkomstig berekenden we de traagheidsstraal van de bloedplaatjes δ fase precipitaten gebaseerd op experimentele waarden die in figuur 7b. (B) Een vergelijking tussen de berekende en experimentele volumefractie van de δ fase precipitaten 700 ◦C als functie van de tijd

.